Basado en los datos literarios más recientes, investigamos la relación empírica entre la energía de la transición prohibida por spin del ion Ni²⁺ en coordinación octaédrica ³A₂⁃¹E y el nuevo parámetro del efecto de expansión de la nube electrónica <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M4"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub><mo>=</mo><mroot><mrow><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mo>+</mo><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>C</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>C</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mtext> </mtext></mrow><mrow/></mroot></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>, donde ( B, C ) y ( B₀, C₀ ) son los parámetros de Racah que describen la interacción coulombiana entre los electrones 3d del ion Ni²⁺ en los estados cristalino y iónico libre, respectivamente. Los resultados muestran que la energía del estado ¹E del ion Ni²⁺ es una función lineal del parámetro <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M5"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>. Este descubrimiento confirma la importancia de tratar completamente el efecto de expansión de la nube electrónica considerando simultáneamente la reducción de los dos parámetros de Racah B y C. El parámetro de expansión de la nube electrónica utilizado comúnmente <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M6"><mi>β</mi><mo>=</mo><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula> es inexacto para estimar la posición del nivel del estado ¹E porque ignora completamente la reducción del parámetro de Racah C. En comparación, nuestro método teórico es mejor. Los datos experimentales recopilados y el análisis teórico implementado serán de cierta referencia para la investigación espectroscópica de materiales dopados con iones Ni²⁺.

Ni²⁺; transición prohibida por spin; covalencia