Com base nos dados literários mais recentes, investigamos a relação empírica entre a energia da transição proibida por spin do íon Ni²⁺ em coordenação octaédrica ³A₂⁃¹E e o novo parâmetro do efeito de expansão da nuvem eletrônica <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M4"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub><mo>=</mo><mroot><mrow><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mo>+</mo><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>C</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>C</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mtext> </mtext></mrow><mrow/></mroot></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>, onde ( B, C ) e ( B₀, C₀ ) são os parâmetros de Racah que descrevem a interação de Coulomb entre os elétrons 3d do íon Ni²⁺ nos estados cristalino e de íon livre, respectivamente. Os resultados mostram que a energia do estado ¹E do íon Ni²⁺ é uma função linear do parâmetro <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M5"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>. Esta descoberta confirma a importância de considerar simultaneamente as contribuições de redução de ambos os parâmetros de Racah B e C para tratar completamente o efeito de expansão da nuvem eletrônica. O parâmetro de efeito de expansão da nuvem eletrônica comumente utilizado <inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M6"><mi>β</mi><mo>=</mo><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula> é impreciso para estimar a posição do nível do estado ¹E porque negligencia completamente a contribuição de redução do parâmetro de Racah C. Em comparação, nosso método teórico é melhor. Os dados experimentais coletados neste artigo e a análise teórica implementada fornecerão um valor de referência para a pesquisa espectroscópica de materiais dopados com íons Ni²⁺.

Ni²⁺; transição proibida por spin; covalência