最新の文献データに基づき、八面体配置下でのNi²⁺イオンのスピン禁止遷移³A₂⁃¹Eのエネルギーと新しい電子雲膨張効果パラメータ<inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M4"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub><mo>=</mo><mroot><mrow><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mo>+</mo><msup><mrow><mfenced separators="|"><mrow><mrow><mrow><mi>C</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>C</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></mrow></mfenced></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">2</mn></mrow></msup><mtext> </mtext></mrow><mrow/></mroot></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M004c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>の間の経験的関係を研究しました。ここで、( B、C )および( B₀、C₀ )は、それぞれ結晶中と自由イオン状態におけるNi²⁺イオンの3d電子間のクーロン相互作用を記述するラカパラメータです。研究結果は、Ni²⁺イオンの¹E状態のエネルギーがパラメータ<inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M5"><msub><mrow><mi>β</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">1</mn></mrow></msub></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M005c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>の線形関数であることを示しています。この発見は、電子雲膨張効果を完全に扱うには、ラカパラメータBとCの両方の還元寄与を同時に考慮する重要な事実を確認するものです。一般に使用される電子雲膨張効果パラメータ<inline-formula><alternatives><math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" id="M6"><mi>β</mi><mo>=</mo><mrow><mrow><mi>B</mi><mtext> </mtext></mrow><mo>/</mo><mrow><msub><mrow><mi>B</mi></mrow><mrow><mn mathvariant="normal">0</mn></mrow></msub></mrow></mrow></math><graphic specific-use="big" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006.jpg"?></graphic><graphic specific-use="small" xmlns:xlink="http://www.w3.org/1999/xlink" xlink:href="alternativeImage/22672B89-AE0C-4b2a-AA23-44D8EDB93EEC-M006c.jpg"?></graphic></alternatives></inline-formula>は、ラカパラメータCの還元寄与を完全に無視しているため、¹E状態レベル位置の推定において不正確です。対照的に、我々が構築した理論手法はより優れています。本研究で収集した実験データおよび実施した理論解析は、Ni²⁺イオンをドープした材料の分光学的研究に一定の参考価値を提供します。

Ni²⁺; スピン禁止遷移; 共有性