最新刊期
      1981年第2卷第3期

        光致发光

      • Ⅱ-Ⅵ化合物中钒中心的光致发光

        夏上达
        1981, 2(3): 1-11.
        摘要：通过对Td对称群中V++(d8)所有能量矩阵的完全对角化计算,发现B≈0.4B.、C≈5.0B、Dq≈1.7B时的晶场跃迁4T2(drde2)→4T1(dr2de)能较好的拟合ZnS、CdS、CdSe等化合物中V中心在5000cm-1附近的辐射.其整个光激发谱的基本面貌也能在此模型中得到解释;进一步,还用Y.Tanabe和H.Kaminura的不可约张量法考虑了对称性降低到C3,和旋轨耦合S·L的一级修正,结果和实验符合较好.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • 荧光粉粒度分布的数学模型

        姚志中
        1981, 2(3): 36-46.
        摘要：荧光粉的粒度分布,必须满足器件的特性,适应涂复的工艺,是荧光粉最重要的参量之一. 国内,已越来越清楚地认识到了荧光粉粒度分布的重要性,对荧光粉粒度分布的研究,也正在大力展开. 荧光粉粒度分布的研究,涉及多方面的内容.本篇文章仅就荧光粉粒度分布的数学模型  
          
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        更新时间：2020-08-11

        电致发光

      • 在正向电压激发下ZnSe MIS二极管的自由激子发光

        范希武, J. Woods
        1981, 2(3): 12-17.
        摘要：研究了最低温度为20~30K时,在正向电压激发下ZnSe MIS二极管的激子发光光谱,在这一温度下,二极管有可能通过足以产生发光的电流.对于利用通常气相技术生长的高纯晶体所制备的二极管,其电致发光几乎完全由Γ8→Γ6自由激子发光的1LO和2LO声子伴线所组成.根据Gross等人的半经典理论,讨论了两个谱带的形状.结果是谱带的宽度和不对称性归结为激子服从Maxwell-Boltzmann分布,其有效激子温度接近于晶格温度.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • 掺铒的ZnS薄膜直流电致发光和光谱强度

        钟国柱, F. J. Bryant
        1981, 2(3): 18-23.
        摘要：使用同时蒸发的办法制备薄膜ZnS:Cu,Er,Cl,薄膜具有良好的直流电致发光.将实验观察铒离子从激发态到基态跃迁的光谱强度同振子强度的理论计算相比较,两者之间符合得很好.因而进一步证明在稀土离子掺杂的ZnS薄膜直流电致发光过程中,热电子能量分布遵从玻尔兹曼分布.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • ZnS:Cu,Er,Cl薄膜直流电致发光效率与电场分布关系的研究

        刘彤宇, 高汉江, 陶世文, 刘时惕, 赵国章, 王淑琴, 乌利吉, 钟国柱
        1981, 2(3): 24-30.
        摘要：利用Er3+离子的特征辐射,探测出ZnS:Cu,Er,C1薄膜直流电致发光器件中沿膜厚度方向场强分布是不均匀的:有三个高场区两个低场区.并测最了这五个区域里的发光效率,得出高场区的发光效率高,低场区的发光效率低.文中对高场区的形成原因及发光效率与场强的关系进行了讨论.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • 八十年代粉末电致发光(EL)技术

        Aron Vecht
        1981, 2(3): 89-91.
        摘要：EL显示的规格要求可概括如下:a)高的效率、寿命、亮度.b)合适颜色范围内有高对比度和视角.c)能显示50,000比特数字和图表信息.d)易于(低压)寻址.e)造价低廉,对特定的应用易于变更设计.  
          
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        更新时间：2020-08-11

        阴极射线发光

      • 一种新的长余辉阴极射线磷光体-SrAl2O4:Dy3+

        魏建江, 王志华, 赵书云, 吴渊, 鲁淑华, 刘佩华
        1981, 2(3): 31-35.
        摘要：本文介绍了一种新合成的长余辉阴极射线磷光体--SrAl2O4:Dy3+.在室温下,用10kv、1μA/cm2阴极射线激发磷光体时,其发射光谱由三组分立的锐线构成,系属Dy3+离子4f-4f跃迁的特征发射;发光呈黄白色,发光亮度可以同商用MgF2,Mn2+(P33)相比较,大约为Zn2SiO4:Mn2+、As(P39)亮度的60%.当阴极射线激发去除以后,磷光体的发光强度衰减到起始值的1/10的时间(通称余辉时间)长达200ms以上.发光衰减是非指数式的.阴极射线激发以后的热释发光表明:在磷光体中存在着构成慢衰减过程的深陷阱. 最后,根据实验结果,提出了这种磷光体发光衰减过程的物理模型.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • 黑白电视用白场荧光粉的色温探讨

        李锟涛
        1981, 2(3): 47-61.
        摘要：用于黑白电视的白场荧光粉,系采用主峰波长为560-570nm的黄色荧光粉、主峰波长为440-460nm的蓝色荧光粉,二者按一定重量比经机械混合而制得.上述选择,不仅利用了视觉上互为补色产生白色的原理,而且还由于蓝色光和黄色光做为互补色叠加时,可以获得最佳流明效率.  
          
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        更新时间：2020-08-11

        其它

      • 氧化锌荧光粉合成的热力学计算

        寿传忠, 郑慕周
        1981, 2(3): 62-76.
        摘要：六面体的ZnO:Zn,因其具有较高的导电率和光电导特性,故在低能的电子激发下就能发光,目前已广泛地被用为低压显示器件的发光层涂料.ZnO:Zn的发光机理,早就有学者提出了一些假设,有的认为它的绿色发光是由过量锌引起的,也有认为是过量的锌和氧的空位存在所致.总之,ZnO:Zn之所以会发光.  
          
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        更新时间：2020-08-11

      • 荧光粉在等离子体显示板中的应用

        彭国賢
        1981, 2(3): 77-88.
        摘要：本文首先叙述等离子显示板对荧光粉的要求,然后分别叙述低能电子发光粉和真空紫外荧光粉的发光特性及其在器件中的应用情况.最后,展望未来的发展趋势.  
          
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        更新时间：2020-08-11
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